A törvény lendületmegmaradás, mozgási és helyzeti energia, az energia az erők a fizika vizsga

lendület a test

lendület a test olyan mennyiség egyenlő a testtömeg sebességét.

Nem szabad elfelejteni, hogy ez egy test, ami lehet, mint egy anyagi pont. lendület a test ($ p $) is nevezik lendületét. A koncepció a lendület vezetünk fizika Rene Descartes (1596-1650). Az „impulzus” később jelent meg (impulsus latinul azt jelenti „push”). Momentum egy vektor mennyisége (és sebesség), és általános képlete:

momentum vektor iránya mindig egybeesik az irányt a sebesség.

Per egység impulzus a pulzus SI fogadja testtömeg $ $ 1 kg mozgó $ $ 1 m / s, tehát, az impulzus egység $ 1 kg $ $ $ · m / s.

Amikor a test (anyagi pont) állandó erővel egy ideig At $ $, akkor az állandó felgyorsul:

ahol, $ ↖ $ és $ ↖ $ - kezdeti és végső sebessége a test. Behelyettesítve ezt az értéket a kifejezés a Newton második törvényét, megkapjuk:

Táguló konzolok és a kifejezés a lendület a test, van:

Itt $ ↖-↖ = Δp↖ $ - mozgásmennyiség-változás során At $ $. Ezután az előző egyenlet:

Expression $ Δp↖ = F↖Δt $ egy matematikai jelölés Newton második törvénye.

A munkaerő az érvényességi időtartam az úgynevezett impulzus erejét. Ezért a változás a pulzus pont megegyezik a változás impulzus jár rajta.

Expression $ Δp↖ = F↖Δt $ úgynevezett egyenlet test mozgását. Meg kell jegyezni, hogy egy és ugyanazon intézkedés - az impulzus-pont - állítható elő egy kis erő hosszú időintervallumot és nagy erő egy kis ideig.

A lendület a rendszer szervek. A törvény változása lendület

Momentum (a mozgás mennyisége) a mechanikai rendszer egy vektor összegével egyenlő impulzusok anyagi pont a rendszer:

A törvények és változások következtében lendületmegmaradás és a második Newton harmadik.

Képzeljünk el egy rendszert, amely két szervek. Force ($ F_ $ és $ F_ $ a szám, a szervezet rendszer, amelyek kölcsönhatásba lépnek egymással nevezzük belső.

Tegyük fel, hogy amellett, hogy a belső erők hatnak a rendszer külső erők, és a $ $ $ $ ↖ ↖. Minden test írhat az egyenlet $ Δp↖ = F↖Δt $. Összecsukható a bal és jobb oldalán ezen egyenletek, megkapjuk:

Szerint a Newton harmadik $> ↖ = -> ↖ $.

A bal oldalon van a geometriai összege a változások a pulzus valamennyi szerv a rendszer, amely egyenlő a változás a lendület a rendszer - $> ↖ $ .A ezt szem előtt tartva, az egyenlő $ ↖ + ↖ = (↖ + ↖) At $ felírható:

ahol a $ F↖ $ - az összeg az összes ható külső erők a szervezetben. Ez az eredmény azt jelenti, hogy a pulzáló rendszer megváltoztatása csak a külső erők, a rendszer arra irányul, mozgásmennyiség-változás, valamint a teljes külső erő. Ez a lényege a törvény változása lendület mechanikai rendszer.

A belső erők változtatni a teljes lendületet a rendszer nem tudja. Ők csak változtatni az impulzusokat az egyes szervek a rendszer.

A törvény lendületmegmaradás

Az egyenletből $> ↖ = F↖Δt $ következik a törvény megőrzése lendület. Ha a rendszer nem befolyásolja semmilyen külső erők, a jobb oldalon az egyenlet $> ↖ = F↖Δt $ eltűnik, ami azt jelenti, állandó teljes lendületet a rendszer:

A rendszer, amelyhez nincs szükség külső erő vagy a kapott a külső erők nulla, az úgynevezett zárt.

A törvény lendületmegmaradás kimondja:

Összefoglalás impulzus szervek zárt rendszer állandó közötti bármilyen kölcsönhatás rendszert szervek.

Az eredmény érvényes rendszer, amely tetszőleges számú szervek. Ha az összeg a külső erők nem nulla, hanem összegével előrejelzések valamilyen irányban nulla, akkor a rendszer a vetülete a lendület ebben az irányban nem változik. Például, a rendszer a szervek a Föld felszínén nem lehet miatt zárva a gravitációs erő ható az egész testet, de az összeg a vetítési impulzusok a vízszintes irányban tud változatlan marad (a súrlódás hiánya miatt), t. K. irányát a gravitáció erő nem cselekszik.

sugárhajtás

Tekintsük a példát, hogy érvényesnek a törvény megőrzése lendület.

Vegyük gyermekek gumilabda, és elengedte a Nadu. Látni fogjuk, hogy amikor a levegő távozik belőle egy bizonyos módon, maga a golyó repül a másikba. Ball mozgás példája sugárhajtása. Ez azzal magyarázható, joga lendületmegmaradás: teljes lendület „labda ott plusz levegő”, mielőtt a kilélegzett levegőben nulla; kell maradnia nulla mozgás közben; azonban a labda mozog az ellenkező irányba, a jet mentesítés, és olyan sebességgel, hogy az impulzus modulo egyenlő a lendület a légáramot.

Reaktív mozgás utal mozgás a test, amely akkor jelentkezik, amikor elválasztva azt sebességgel annak bármely részét. Mivel a törvény lendületmegmaradás a mozgás irányát a test, míg az ellenkező irányba a kiugrás.

A sugárhajtása elvének alapján rakéta járatok tekintetében. Modern helyet rakéta egy nagyon összetett repülőgép. Mass rakéta áll munkaközeg tömegű (m. E. Forró gázok eredő tüzelőanyag elégetését, és lemerült, mint egy jet) és a végén, vagy azt mondják, hogy „száraz” a rakéta tömege után megmaradó ejekciós a munkafolyadék rakéta.

Amikor a reaktív gázsugár nagy sebességgel kilökődik a rakéta, a rakéta maga is hajlamos az ellenkező irányba. A törvény szerint a lendületmegmaradás, a lendület $ M_

υ_p $, vásárolt rakéta egyenlőnek kell lennie az impulzus $ M_ · υ_ $ kiadja gázok:

Ez azt jelenti, hogy a sebesség a rakéta

Ez a képlet azt mutatja, hogy minél nagyobb a sebessége a rakéta, annál nagyobb a sebesség arányt a kipufogó gázok és a munkaközeg tömeget (m. E. Súly üzemanyag), hogy a végén ( „száraz”) súlya a rakéta.

Formula $ υ_p = (> /) · $ υ_ hozzávetőleges. Úgy gondoljuk, hogy a belső égésű repülő rakéták tömege egyre kevesebb és kevesebb. A pontos képlet a sebessége a rakéta kapjuk 1897 K. E. Tsiolkovskim és az ő nevét viseli.

Ciolkovszkij formula lehetővé teszi számunkra, hogy meghatározzuk a tartalékok az üzemanyag szükséges állások megadott sebességgel rakéta.

munkaerő

A „munka” vezették be a fizika 1826-ban a francia tudós, Jean Poncelet. Ha a mindennapi életben csak az emberi munkaerő munka a fizika, és különösen, hogy a szerelők azt feltételezzük, hogy a munkát a erő. P. művelet összege általában betűvel jelöljük A $ $.

A munkaerő - egy erő mértéke attól függően, hogy a modul és irányát, valamint a mozgás és az erőhatás. Az állandó erő és egyenes vonalú mozgás a munka határozza meg a következő egyenletet:

ahol a $ F $ - erő a testre ható, $ Δr↖ $ - mozgó, $ α $ - közötti szög az erő és az elmozdulás.

Munkaerő egyenlő az elmozdulás és az erő modulok és koszinusza a köztük lévő szög, azaz a. E. A belső termék vektorok $ F↖ $ és $ Δr↖ $.

Foglalkoztatás - skalár mennyiség. Ha a $ $ α 0, és ha a $ 90 °